• Главная
  • rss-лента сайта solo-project.com


Магниторезистивные и структурные характеристики железосодержащих пленок

Относительное магнетосопротивление ∆р/р, измеренное после осаждения при температуре 4,2 К, максимально для пленок FeAg (рис. 8.9, а, кривая 1). Максимум ∆р/р, составляющий около 30%, достигается при содержании железа около 20% (ат.). Для пленок FeAu максимум ∆р/р равен около 22% и соответствует примерно 18% (ат.) Fe (рис. 8.9, а, кривая 2). Наименьший максимум ∆р/р (рис. 8.9, а, кривая 3) получен для тонкопленочных образцов FeCu также с содержанием железа 18% (ат.).

Экспериментальные результаты (рис. 8.9, б) свидетельствуют о взаимосвязи магнетосопротивления и размеров гранул r: магнетосопротивление, измеренное в магнитном поле с индукцией 8 Тл при температуре 4,2 К, для тонкопленочных образцов (20%Со, 80% Ag) увеличивается почти по линейному закону с возрастанием обратного размера гранул. Удельное электрическое сопротивление р тонкопленочных



Рис. 8.9. Магниторезистивные и структурные характеристики железосодержащих пленок

образцов FeAg, измеренное сразу после их осаждения при температуре 4,2 К, монотонно возрастает с увеличением процентного содержания железа (см. рис. 8.9, в). Причем величина р растет быстрее при увеличении содержания железа до 20% (ат.). При этом константа необыкновенного эффекта Холла также возрастает, но медленнее и примерно по линейному закону. При содержании железа около 20% (ат.) в тонкопленочных образцах FeAg наблюдался максимум магнетосопротивления Ар, соответствующий приблизительно 12 мкОм см (см. рис. 8.9, г).

Эффективная средняя длина λ свободного пробега электронов проходимости, рассчитанная для тонкопленочных образцов FeAg, резко уменьшается при увеличении содержания железа до 10% (ат.) (см. рис. 8.9, д).

Термообработка, увеличивая размеры частиц, способствует уменьшению магнетосопротивления и ослаблению магнитного поля, в котором наступает насыщение магниторезистивного эффекта для тонкопленочных материалов, включающих один из магнитных металлов: железо и кобальт, а также один из электропроводящих металлов Сu, Ag, Аu.

Результаты исследования ядерного магнитного резонанса пленок СоСu со сверхструктурой, обладающих гигантским магнетосопротивлением, показывают, что при наличии буферного слоя золота образуется ровная граничная поверхность и преобладает кристаллографическая ориентация плоскостей (111), что, как известно, не способствует возрастанию магнетосопротивления. В той же пленке, но с другим буферным слоем (слоем меди), величина упругих напряжений кобальтового слоя заметно меньше. В ней наибольшее относительное сопротивление достигает примерно 26% при толщине кобальтового слоя 1,5 нм и медного слоя 0,7 нм. Рассматриваемые пленки выращивались методом молекулярной эпитаксии на кристаллографической поверхности (110) монокристаллических подложек арсе- нида галлия. Измерения проводились при температуре 4,2 К.

Будущее магнитных носителей

В развитии современного общества важнейшую роль играют накопление и рациональное потребление информации. Суммарное...

читать далее

Микро- и наноэлектроника

Характерная особенность современного естествознания - рождение новых, быстро развивающихся наук на базе фундаментальных...

читать далее

Предполагается, что КМОП-схемы могут стать основой для элементной базы даже высокоскоростных микропроцессоров...

читать далее